在掃描電鏡的應(yīng)用中，電子通道效應(yīng)是一項(xiàng)重要的物理現(xiàn)象，它的發(fā)現(xiàn)進(jìn)一步擴(kuò)大了掃描電鏡在材料科學(xué)和金屬物理中的應(yīng)用。對(duì)電子與晶體相互作用的研究中，入射電子被晶體的散射幾率同它相對(duì)于某個(gè)晶面（hkl）的入射角密切相關(guān)。
對(duì)同一晶面而言，在某些入射方向，電子被散射的幾率較大（相當(dāng)于禁道），而在另一些入射方向，電子被散射的幾率較小（相當(dāng)于通道），這種現(xiàn)象稱為電子通道效應(yīng)。
電子通道襯度像（Electron Channeling Contrast Imaging，ECCI）是利用電子通道效應(yīng)反映材料表面的晶體取向襯度、原子序數(shù)襯度和部分形貌襯度的方法。那么，電子通道效應(yīng)的襯度是如何產(chǎn)生的呢？如圖1所示，假設(shè)樣品中某晶面（hkl）垂直于晶體表面，入射電子束相對(duì)于晶面（hkl）連續(xù)掃描。試樣表面每點(diǎn)的襯度都是由相應(yīng)該點(diǎn)在電子束激發(fā)下產(chǎn)生的背散射電子信號(hào)的多少來決定的。當(dāng)入射電子束掃描角度大于θb(布拉格衍射角)時(shí)（對(duì)應(yīng)于樣品上的AB和CD范圍），背散射電子的數(shù)量較少；當(dāng)入射電子束掃描角度小于θb（對(duì)應(yīng)于樣品上的BC范圍），背散射電子的數(shù)量較多，這樣就會(huì)在相應(yīng)的通道效應(yīng)襯度像中形成BC較亮、AB和CD較暗的襯度。由于在試樣中包含有不同指數(shù)的晶面，因此不同取向的晶粒會(huì)呈現(xiàn)不同的襯度，從而區(qū)分不同取向的晶粒。
圖1 通道效應(yīng)的襯度差示意圖
?圖2 通道波和散射波相對(duì)于晶格平面的位置
對(duì)于波長為λ的入射電子束，隨著相對(duì)于晶面（hkl）入射角度的變化，見圖3，其通道波和散射波的振幅是不同的，從而導(dǎo)致它們發(fā)生背散射的幾率不同。ΨA振幅越高，發(fā)生背散射的幾率越小，反之，則發(fā)生背散射的幾率越大。
圖3 通道波和散射波振幅隨電子束入射角度變化示意圖
電子通道襯度具有以下幾個(gè)特點(diǎn)：（1）這種襯度通常只有在結(jié)晶較完整的晶體上產(chǎn)生，且只有入射電子束在試樣上掃描角度大于θb時(shí)才能觀察到；（2）通道襯度對(duì)晶體取向敏感，對(duì)于同一種晶體，兩個(gè)晶粒的取向不同時(shí)，在同方向的電子束作用下，由于晶面間距的不同，使其通道波和散射波的振幅不同，相應(yīng)地兩個(gè)晶粒對(duì)入射電子形成背散射的幾率不同，從而形成通道襯度；（3）通道襯度相比于形貌襯度要弱得多，只有用背散射電子信號(hào)在大束流下成像才能觀察到較為顯著的襯度；（4）通道襯度的觀察需要試樣的表面非常平整光潔，才能凸顯。
根據(jù)通道效應(yīng)的特征，其在材料領(lǐng)域具有非常廣泛的應(yīng)用。鋰離子電池三元正極材料的單個(gè)粉末顆粒是由許多不同取向的小晶粒構(gòu)成，通過氬離子研磨儀對(duì)顆粒進(jìn)行精細(xì)研磨，從而獲取平整光潔的截面。在賽默飛Apreo 2掃描電鏡的T1背散射探測器的幫助下，可以輕松獲取顆粒的通道效應(yīng)襯度像，進(jìn)而清楚觀察到各個(gè)晶粒的取向，見圖4。在鋼鐵行業(yè)，我們需要觀察金屬內(nèi)部的晶粒取向、晶粒形狀、位錯(cuò)情況等，來改善金屬的制造工藝。見圖5，通過T1背散射探測器觀察到不同取向的晶粒、不同的成分襯度、不同的晶粒形狀等豐富信息。圖6展示了陶瓷材料的通道效應(yīng)襯度像，以不同的灰度來一目了然地區(qū)分不同取向的陶瓷晶粒。
圖4 鋰離子電池三元正極材料的粉末顆粒截面的通道效應(yīng)襯度像
圖5 金屬截面的通道效應(yīng)襯度像
圖6 氧化鋯多相陶瓷
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